Solo podemos calcular la energía emitida cuando n_x rarr n_tonly en el átomo de hidrógeno no en ningún otro átomo. ¿Cuándo será la nueva ecuación que puede aplicarse a todos los átomos que se encuentren en el futuro?

Solo podemos calcular la energía emitida cuando n_x rarr n_tonly en el átomo de hidrógeno no en ningún otro átomo. ¿Cuándo será la nueva ecuación que puede aplicarse a todos los átomos que se encuentren en el futuro?
Anonim

Debido a que el átomo de hidrógeno tiene un solo electrón, no hay repulsiones de electrones que compliquen las energías orbitales. Son estas repulsiones de electrones las que dan origen a las diferentes energías basadas en los momentos angulares de cada forma orbital.

La ecuación de Rydberg utiliza la constante de Rydberg, pero la constante de Rydberg, si te das cuenta, en realidad es solo la energía del estado fundamental del átomo de hidrógeno. # - "13.61 eV" #.

# -10973731.6 cancelar ("m" ^ (- 1)) xx 2.998 xx 10 ^ (8) cancelar "m" "/" cancelar "s" #

#xx 6.626 xx 10 ^ (- 34) cancelar "J" cdotcancel "s" xx "1 eV" / (1.602 xx 10 ^ (- 19) cancelar "J") #

#= -13.60_(739)# # "eV" # # ~~ - "13.61 eV" #

Así, está construido para el átomo de hidrógeno.

Sería muy poco práctico construir una ecuación de trabajo para átomos más complicados, porque en lugar de una energía orbital por #norte#tendríamos # bbn # energías orbitales en cada uno #norte#y # 2l + 1 # orbitales para cada # l # dentro de la misma #norte#.

También tendríamos que dar cuenta de la Reglas de selección espectroscópica que requieren #Deltal = pm1 #, en lugar de permitir todas las transiciones posibles.

En lugar de una transición electrónica hacia arriba, digamos, para # n = 2-> 3 #, tendríamos que, para átomos ligeros, tomar solo # 2s-> 3p #, # 2p-> 3s #y # 2p-> 3d #, y no podemos tomar # 2s -> 3d # por ejemplo. Por supuesto, también puede obtener accidentalmente # 2s-> 2p #, que no satisface # n = 2-> 3 #.

Esto haría una ecuación muy complicada para que los estudiantes de química general analicen …